Futuro de um Universo em expansão

A maioria das observações sugere que a expansão do Universo continuará para sempre. A teoria predominante é que o Universo esfriará à medida que se expande, tornando-se frio demais para sustentar a vida. Por esta razão, este cenário futuro popularmente chamado de "Heat Death" (Morte Térmica) agora é conhecido como "Big Chill" (Grande Frio) ou "Big Freeze" (Grande Congelamento).^[1]^[2]

Se a energia escura, representada pela constante cosmológica, uma densidade de energia constante preenchendo o espaço homogeneamente,^[3] ou campos escalares, como quintessência ou módulos, quantidades dinâmicas cuja densidade de energia pode variar no tempo e no espaço, acelera a expansão do Universo, então o espaço entre os aglomerados de galáxias crescerá a uma taxa crescente. O desvio para o vermelho irá esticar os fótons antigos que chegam (até mesmo os raios gama) para comprimentos de onda indetectavelmente longos e baixas energias.^[4] Espera-se que as estrelas se formem normalmente por 10¹² a 10¹⁴ (1-100 trilhões de anos), mas eventualmente o suprimento de gás necessário para a formação de estrelas se esgotará. À medida que as estrelas existentes ficam sem combustível e deixam de brilhar, o Universo se tornará lenta e inexoravelmente mais escuro.^[5]^[6] De acordo com as teorias que preveem o decaimento de prótons, os remanescentes estelares deixados para trás desaparecerão, deixando para trás apenas buracos negros, que eventualmente desaparecem à medida que emitem radiação Hawking.^[7] Em última análise, se o Universo atingir o equilíbrio termodinâmico, um estado no qual a temperatura se aproxima de um valor uniforme, nenhum trabalho adicional será possível, resultando em uma morte térmica final do Universo.^[8]

Cosmologia

A expansão infinita não determina a curvatura espacial geral do Universo. Pode ser aberto (com curvatura espacial negativa), plano ou fechado (curvatura espacial positiva), embora, se estiver fechado, deve haver energia escura suficiente para neutralizar as forças gravitacionais ou então o Universo terminará em um Big Crunch.^[9]

Observações da radiação cósmica de fundo pela Wilkinson Microwave Anisotropy Probe e pela missão Planck sugerem que o Universo é espacialmente plano e tem uma quantidade significativa de energia escura.^[10]^[11] Nesse caso, o Universo deve continuar a se expandir em ritmo acelerado. A aceleração da expansão do Universo também foi confirmada por observações de supernovas distantes.^[9] Se, como no modelo de concordância da cosmologia física (Lambda-matéria escura fria ou ΛCDM), a energia escura estiver na forma de uma constante cosmológica, a expansão acabará se tornando exponencial, com o tamanho do Universo dobrando a uma taxa constante.

Se a teoria da inflação for verdadeira, o Universo passou por um episódio dominado por uma forma diferente de energia escura nos primeiros momentos do Big Bang; mas a inflação acabou, indicando uma equação de estado muito mais complicada do que as supostas até agora para a energia escura atual. É possível que a equação de estado da energia escura possa mudar novamente, resultando em um evento que teria consequências extremamente difíceis de parametrizar ou prever.

História futura

Na década de 1970, o futuro de um Universo em expansão foi estudado pelo astrofísico Jamal Islam^[12] e pelo físico Freeman Dyson.^[13] Então, em seu livro de 1999 The Five Ages of the Universe (As Cinco Eras do Universo), os astrofísicos Fred Adams e Gregory Laughlin dividiram a história passada e futura de um Universo em expansão em cinco eras. A primeira, a Era Primordial, é a época no passado logo após o Big Bang, quando as estrelas ainda não haviam se formado. A segunda, a Era Estelífera, inclui os dias atuais e todas as estrelas e galáxias agora vistas. É o tempo durante o qual as estrelas se formam a partir de nuvens de gás em colapso. Na Era Degenerada subsequente, as estrelas terão queimado, deixando todos os objetos de massa estelar como remanescentes estelares, anãs brancas, estrelas de nêutrons e buracos negros. Na Era do Buraco Negro, anãs brancas, estrelas de nêutrons e outros objetos astronômicos menores foram destruídos pelo decaimento de prótons, deixando apenas buracos negros. Finalmente, na Era das Trevas, até os buracos negros desapareceram, deixando apenas um gás diluído de fótons e léptons.^[14]

Esta história futura e a linha do tempo abaixo assumem a expansão contínua do Universo. Se o espaço no Universo começar a se contrair, eventos subsequentes na linha do tempo podem não ocorrer porque o Big Crunch, o colapso do Universo em um estado quente e denso semelhante ao após o Big Bang, ocorrerá.^[14]^[15]

Cronologia

A Era Estelífera

Do presente até cerca de 10^{7001140000000000000♠14}

(100 trilhões) de anos após o Big Bang

O universo observável tem atualmente 1.38×10^{7001100000000000000♠10} (13.8 bilhões de anos).^[16] Desta vez é na Era Estelífera. Cerca de 155 milhões de anos após o Big Bang, a primeira estrela se formou. Desde então, as estrelas se formaram pelo colapso de pequenas e densas regiões centrais em grandes e frias nuvens moleculares de gás de hidrogênio. A princípio, isso produz uma protoestrela, que é quente e brilhante por causa da energia gerada pela contração gravitacional. Depois que a protoestrela se contrai por um tempo, seu núcleo pode ficar quente o suficiente para fundir hidrogênio, se exceder a massa crítica, um processo chamado 'ignição estelar', e sua vida como estrela começará adequadamente.^[14]

Estrelas de massa muito baixa acabarão por esgotar todo o seu hidrogénio fusível e depois tornar-se-ão anãs brancas de hélio.^[17] Estrelas de massa baixa a média, como o nosso próprio Sol, expelirão parte de sua massa como uma nebulosa planetária e eventualmente se tornarão anãs brancas; estrelas mais massivas explodirão em uma supernova de colapso de núcleo, deixando para trás estrelas de nêutrons ou buracos negros.^[18] Em qualquer caso, embora parte da matéria da estrela possa ser devolvida ao meio interestelar, um remanescente degenerado será deixado para trás, cuja massa não será devolvida ao meio interestelar. Portanto, o suprimento de gás disponível para a formação de estrelas está se esgotando constantemente.

Via Láctea e a Galáxia de Andrômeda se fundem em uma

4-8 bilhões de anos a partir de agora (17.8-21.8 bilhões de anos após o Big Bang)

A Galáxia de Andrômeda está atualmente a aproximadamente 2.5 milhões de anos-luz de distância da nossa galáxia, a Via Láctea, e elas estão se movendo uma em direção à outra a aproximadamente 300 quilômetros por segundo. Aproximadamente 5 bilhões de anos a partir de agora, ou 19 bilhões de anos após o Big Bang, a Via Láctea e a Galáxia de Andrômeda colidirão uma com a outra e se fundirão em uma grande galáxia com base nas evidências atuais (veja, Colisão Andrômeda-Via Láctea). Até 2012, não havia como confirmar se a possível colisão iria acontecer ou não.^[19] Em 2012, os pesquisadores chegaram à conclusão de que a colisão é definitiva depois de usar o Telescópio Espacial Hubble entre 2002 e 2010 para rastrear o movimento de Andrômeda.^[20] Isso resulta na formação de Milkdromeda (também conhecido como Milkomeda).

22 bilhões de anos no futuro é o fim mais cedo possível do Universo no cenário Big Rip, assumindo um modelo de energia escura com w = −1.5.^[21]^[22]

O decaimento de falso vácuo pode ocorrer em 20 a 30 bilhões de anos se o campo de Higgs for metaestável.^[23]^[24]^[25]

Coalescência do Grupo Local e galáxias fora do Superaglomerado Local não são mais acessíveis

10^{7001110000000000000♠11}

(100 bilhões) a 10^{7001120000000000000♠12}
(1 trilhão) de anos

As galáxias do Grupo Local, o aglomerado de galáxias que inclui a Via Láctea e a Galáxia de Andrômeda, estão gravitacionalmente ligadas umas às outras. Espera-se que entre 10^{7001110000000000000♠11}

(100 bilhões) e 10^{7001120000000000000♠12}
(1 trilhão) de anos, suas órbitas decairão e todo o Grupo Local se fundirá em uma grande galáxia.^[5]

Supondo que a energia escura continue a fazer o Universo se expandir em ritmo acelerado, em cerca de 150 bilhões de anos todas as galáxias fora do Superaglomerado Local passarão por trás do horizonte cosmológico. Será então impossível que eventos no Superaglomerado Local afetem outras galáxias. Da mesma forma, será impossível que eventos após 150 bilhões de anos, conforme observados por observadores em galáxias distantes, afetem eventos no Superaglomerado Local.^[4] No entanto, um observador no Superaglomerado Local continuará a ver galáxias distantes, mas os eventos que observarem se tornarão exponencialmente mais desviados para o vermelho à medida que a galáxia se aproxima do horizonte até que o tempo na galáxia distante pareça parar. O observador no Superaglomerado Local nunca observa eventos após 150 bilhões de anos em seu tempo local e, eventualmente, toda a luz e radiação de fundo fora do Superaglomerado Local parecerão piscar quando a luz se tornar tão desviada para o vermelho que seu comprimento de onda se tornou maior que o diâmetro físico do horizonte.

Tecnicamente, levará um tempo infinitamente longo para que toda interação causal entre o Superaglomerado Local e esta luz cesse. No entanto, devido ao desvio para o vermelho explicado acima, a luz não será necessariamente observada por uma quantidade infinita de tempo e, após 150 bilhões de anos, nenhuma nova interação causal será observada.

Portanto, após 150 bilhões de anos, o transporte intergaláctico e a comunicação além do Superaglomerado Local se tornam causalmente impossíveis.

Luminosidade das galáxias começam a diminuir

8×10^{7001110000000000000♠11} (800 bilhões) de anos

Daqui a 8×10^{7001110000000000000♠11} (800 bilhões) de anos, as luminosidades das diferentes galáxias, aproximadamente semelhantes até então às atuais graças ao aumento da luminosidade das estrelas restantes à medida que envelhecem, começarão a diminuir, à medida que a anã vermelha menos massiva estrelas começam a morrer como anãs brancas.^[26]

Galáxias fora do Superaglomerado Local não são mais detectáveis

2×10^{7001120000000000000♠12} (2 trilhões) de anos

Daqui a 2×10^{7001120000000000000♠12} (2 trilhões) de anos, todas as galáxias fora do Superaglomerado Local serão desviadas para o vermelho a tal ponto que mesmo os raios gama que emitem terão comprimentos de onda maiores do que o tamanho do universo observável da época. Portanto, essas galáxias não serão mais detectáveis de forma alguma.^[4]

Era Degenerada

De 10^{7001140000000000000♠14}

(100 trilhões) a 10^{7001400000000000000♠40}
(10 duodecilhões) de anos

Daqui a 10^{7001140000000000000♠14}

(100 trilhões) de anos, a formação de estrelas terminará,^[5] deixando todos os objetos estelares na forma de remanescentes degenerados. Se os prótons não decaírem, os objetos de massa estelar desaparecerão mais lentamente, fazendo com que essa era dure mais.

Formação de estrelas terminará

10^12–14

(1 a 100 trilhões) de anos

Daqui a 10^{7001140000000000000♠14}

(100 trilhões) de anos, a formação de estrelas terminará. Este período, conhecido como a "Era Degenerada", durará até que os remanescentes degenerados finalmente decaiam.^[27] As estrelas menos massivas levam mais tempo para esgotar seu combustível de hidrogênio (veja a evolução estelar). Assim, as estrelas de vida mais longa do Universo são anãs vermelhas de baixa massa, com uma massa de cerca de 0.08 massas solares (M_☉), que têm uma vida útil de mais de 10^{7001130000000000000♠13}
(10 trilhões) de anos.^[28] Coincidentemente, isso é comparável ao período de tempo durante o qual a formação de estrelas ocorre.^[5] Quando a formação de estrelas terminar e as anãs vermelhas menos massivas esgotarem seu combustível, a fusão nuclear cessará. As anãs vermelhas de baixa massa esfriarão e se tornarão anãs negras.^[17] Os únicos objetos remanescentes com massa superior a planetária serão anãs marrons, com massa inferior a 0.08 M_☉, e remanescentes degenerados; anãs brancas, produzidas por estrelas com massas iniciais entre cerca de 0.08 e 8 massas solares; e estrelas de nêutrons e buracos negros, produzidos por estrelas com massas iniciais superiores a 8 M_☉. A maior parte da massa desta coleção, aproximadamente 90%, será na forma de anãs brancas.^[6] Na ausência de qualquer fonte de energia, todos esses corpos anteriormente luminosos esfriarão e ficarão fracos.

O universo ficará extremamente escuro depois que as últimas estrelas queimarem. Mesmo assim, ainda pode haver luz ocasional no universo. Uma das maneiras pelas quais o universo pode ser iluminado é se duas anãs brancas de carbono-oxigênio com uma massa combinada de mais do que o limite de Chandrasekhar de cerca de 1.4 massas solares se fundirem. O objeto resultante sofrerá então uma fusão termonuclear descontrolada, produzindo uma supernova tipo Ia e dissipando a escuridão da Era Degenerada por algumas semanas. Estrelas de nêutrons também podem colidir, formando supernovas ainda mais brilhantes e dissipando até 6 massas solares de gás degenerado no meio interestelar. A matéria resultante dessas supernovas poderia criar novas estrelas.^[29]^[30] Se a massa combinada não estiver acima do limite de Chandrasekhar, mas for maior que a massa mínima para fundir carbono (cerca de 0.9 M_☉), uma estrela de carbono poderia ser produzida, com vida útil de cerca de 10^{7000600000000000000♠6}

(1 milhão) de anos.^[14] Além disso, se duas anãs brancas de hélio com uma massa combinada de pelo menos 0.3 M_☉ colidem, uma estrela de hélio pode ser produzida, com uma vida útil de algumas centenas de milhões de anos.^[14] Finalmente, as anãs marrons podem formar novas estrelas colidindo umas com as outras para formar uma estrela anã vermelha, que pode sobreviver por 10^{7001130000000000000♠13}
(10 trilhões) de anos,^[28]^[29] ou acumular gás a taxas muito lentas do meio interestelar restante até que tenham massa suficiente para começar a queimar hidrogênio como anãs vermelhas também. Este processo, pelo menos em anãs brancas, poderia induzir supernovas do Tipo Ia também.^[31]

Planetas caem ou são arremessados de órbitas por um encontro próximo com outra estrela

10^{7001150000000000000♠15}

(1 quatrilhão) de anos

Com o tempo, as órbitas dos planetas decairão devido à radiação gravitacional, ou os planetas serão ejetados de seus sistemas locais por perturbações gravitacionais causadas por encontros com outro remanescente estelar.^[32]

Remanescentes estelares escapam de galáxias ou caem em buracos negros

10^{7001190000000000000♠19}

a 10^{7001200000000000000♠20}
(10 a 100 quintilhões) de anos

Ao longo do tempo, os objetos em uma galáxia trocam energia cinética em um processo chamado relaxamento dinâmico, fazendo com que sua distribuição de velocidade se aproxime da distribuição de Maxwell-Boltzmann.^[33] O relaxamento dinâmico pode ocorrer tanto por encontros próximos de duas estrelas quanto por encontros distantes menos violentos, mas mais frequentes.^[34] No caso de um encontro próximo, duas anãs marrons ou remanescentes estelares passarão perto uma da outra. Quando isso acontece, as trajetórias dos objetos envolvidos no encontro imediato mudam ligeiramente, de tal forma que suas energias cinéticas são mais próximas do que antes. Depois de um grande número de encontros, então, objetos mais leves tendem a ganhar velocidade enquanto os objetos mais pesados a perdem.^[14]

Por causa do relaxamento dinâmico, alguns objetos ganharão energia suficiente para atingir a velocidade de escape galáctico e deixar a galáxia, deixando para trás uma galáxia menor e mais densa. Como os encontros são mais frequentes nesta galáxia mais densa, o processo se acelera. O resultado final é que a maioria dos objetos (90% a 99%) são ejetados da galáxia, deixando uma pequena fração (talvez 1% a 10%) que cai no buraco negro supermassivo central.^[5]^[14] Foi sugerido que a matéria dos restos caídos formará um disco de acreção em torno dele que criará um quasar, desde que haja matéria suficiente lá.^[35]

Possível ionização da matéria

>10^{7001230000000000000♠23}

anos a partir de agora

Em um universo em expansão com densidade decrescente e constante cosmológica diferente de zero, a densidade da matéria chegaria a zero, resultando na maior parte da matéria, exceto anãs negras, estrelas de nêutrons, buracos negros e planetas ionizando e dissipando em equilíbrio térmico.^[36]

Futuro com decaimento de prótons

A linha do tempo a seguir assume que os prótons decaem.

Possibilidade: 10^{7001320000000000000♠32}

(100 nonilhões) a 10^{7001420000000000000♠42}
(1 tredecilhão) de anos

A evolução subsequente do universo depende da possibilidade e taxa de decaimento de prótons. Evidências experimentais mostram que, se o próton é instável, ele tem uma meia-vida de pelo menos 10^{7001350000000000000♠35}

anos.^[37] Algumas das teorias da Grande Unificação (GUT) preveem instabilidade de prótons a longo prazo entre 10^{7001320000000000000♠32}
e 10^{7001380000000000000♠38}
anos, com o limite superior no decaimento de prótons padrão (não-supersimetria) em 1.4×10^{7001360000000000000♠36} anos e um limite superior geral máximo para qualquer decaimento de prótons (incluindo modelos de supersimetria) em 6×10^{7001420000000000000♠42} anos.^[38]^[39] Pesquisas recentes que mostram o tempo de vida do próton (se instável) no intervalo de 10^{7001360000000000000♠36}
a 10^{7001370000000000000♠37}
anos ou superior excluem GUT mais simples e a maioria dos modelos não supersimétricos.

Núcleões começam a decair

Suspeita-se também que os nêutrons ligados aos núcleos decaiam com uma meia-vida comparável à dos prótons. Planetas (objetos subestelares) decairiam em um processo simples em cascata de elementos mais pesados para hidrogênio puro enquanto irradiavam energia.^[40]

Se o próton não decair, os objetos estelares ainda desapareceriam, mas mais lentamente. Veja Futuro sem decaimento de prótons abaixo.

Meias-vidas de prótons mais curtas ou mais longas irão acelerar ou desacelerar o processo. Isso significa que após 10^{7001400000000000000♠40}

anos (a meia-vida máxima do próton usada por Adams & Laughlin (1997)), metade de toda a matéria bariônica terá sido convertida em fótons de raios gama e léptons através do decaimento de prótons.

Todos os núcleons decaem

10^{7001430000000000000♠43}

(10 tredecilhões) de anos

Dada nossa suposta meia-vida de próton, os núcleons (prótons e nêutrons ligados) terão sofrido cerca de 1.000 meias-vidas quando o universo tiver 10^{7001430000000000000♠43}

anos. Isso significa que haverá aproximadamente 0.5^1.000 (aproximadamente 10⁻³⁰¹

) de núcleons; como há uma estimativa de 10^{7001800000000000000♠80}

prótons atualmente no universo,^[41] nenhum permanecerá no final da Era Degenerada. Efetivamente, toda a matéria bariônica terá sido transformada em fótons e léptons. Alguns modelos preveem a formação de átomos de positrônio estáveis com diâmetros maiores que o diâmetro atual do universo observável (aproximadamente 6 · 10^{7001340000000000000♠34}
metros)^[42] em 10^{7001980000000000000♠98}
anos, e que estes, por sua vez, decairão para radiação gama em 10^{7002176000000000000♠176}
anos.^[5]^[6]

Se os prótons decaem em processos nucleares de ordem superior

Possibilidade: 10^{7001760000000000000♠76}

a 10^{7002220000000000000♠220}
de anos

Se o próton não decair de acordo com as teorias descritas acima, a Era Degenerada durará mais e se sobreporá ou ultrapassará a Era do Buraco Negro. Em uma escala de tempo de 10^{7001650000000000000♠65}

de anos, a matéria sólida é teorizada para potencialmente reorganizar seus átomos e moléculas via tunelamento quântico, e pode se comportar como líquido e se tornar esferas lisas devido à difusão e gravidade.^[13] Objetos estelares degenerados podem potencialmente ainda sofrer decaimento de prótons, por exemplo, por meio de processos envolvendo a anomalia Adler-Bell-Jackiw, buracos negros virtuais ou supersimetria de dimensão superior, possivelmente com uma meia-vida inferior a 10^{7002220000000000000♠220}
de anos.^[5]

>10^{7002145000000000000♠145}

anos a partir de agora

Estimativa de 2018 da vida útil do Modelo Padrão antes do colapso de um falso vácuo; O intervalo de confiança de 95% é de 10^{7001650000000000000♠65}

a 10^{7002725000000000000♠725}
e anos devido em parte à incerteza sobre a massa do quark top.^[43]

>10^{7002200000000000000♠200}

anos a partir de agora

Embora os prótons sejam estáveis na física do Modelo Padrão, uma anomalia quântica pode existir no nível eletrofraco, o que pode fazer com que grupos de bárions (prótons e nêutrons) se aniquilem em antiléptons através da transição esfaleron.^[44] Tais violações de bárions/léptons têm número 3 e só podem ocorrer em múltiplos ou grupos de três bárions, o que pode restringir ou proibir tais eventos. Nenhuma evidência experimental de esfaleron ainda foi observada em baixos níveis de energia, embora se acredite que ocorram regularmente em altas energias e temperaturas.

Era do Buraco Negro

10^{7001430000000000000♠43}

(10 tredecilhões) de anos a aproximadamente 10^{7002100000000000000♠100}
(1 googol) de anos, até 10^{7002110000000000000♠110}
de anos para os maiores buracos negros supermassivos

Após 10^{7001430000000000000♠43}

de anos, os buracos negros dominarão o universo. Eles vão evaporar lentamente através da radiação Hawking.^[5] Um buraco negro com uma massa de cerca de 1 M_☉ desaparecerá em cerca de 2×10^{7001640000000000000♠64} de anos. Como o tempo de vida de um buraco negro é proporcional ao cubo de sua massa, buracos negros mais massivos levam mais tempo para decair. Um buraco negro supermassivo com uma massa de 10^{7001110000000000000♠11}
(100 bilhões) de massas solares evaporará em cerca de 2×10^{7001930000000000000♠93} de anos.^[45]

Prevê-se que os maiores buracos negros do universo continuem a crescer. Buracos negros maiores de até 10^{7001140000000000000♠14}

(100 trilhões) de massas solares podem se formar durante o colapso de superaglomerados de galáxias. Mesmo estes evaporariam em uma escala de tempo de 1010910^{7002109000000000000♠109}

^[46] a 10^{7002110000000000000♠110}

de anos.

A radiação Hawking tem um espectro térmico. Durante a maior parte da vida de um buraco negro, a radiação tem uma temperatura baixa e está principalmente na forma de partículas sem massa, como fótons e grávitons hipotéticos. À medida que a massa do buraco negro diminui, sua temperatura aumenta, tornando-se comparável à do Sol quando a massa do buraco negro diminui para 10^{7001190000000000000♠19}

kg. O buraco fornece uma fonte temporária de luz durante a escuridão geral da Era do Buraco Negro. Durante os últimos estágios de sua evaporação, um buraco negro emitirá não apenas partículas sem massa, mas também partículas mais pesadas, como elétrons, pósitrons, prótons e antiprótons.^[14]

Era das Trevas e Era dos Fótons

A partir de 10^{7002100000000000000♠100}

de anos (10 duotrigintilhões de anos ou 1 googol de anos)

Depois que todos os buracos negros tiverem evaporado (e depois que toda a matéria comum feita de prótons se desintegrar, se os prótons forem instáveis), o universo estará quase vazio. Fótons, bárions, neutrinos, elétrons e pósitrons voarão de um lugar para outro, quase nunca se encontrando. Gravitacionalmente, o universo será dominado por matéria escura, elétrons e pósitrons (não prótons).^[47]

Nesta era, com apenas matéria muito difusa remanescente, a atividade no universo terá diminuído drasticamente (em comparação com eras anteriores), com níveis de energia muito baixos e escalas de tempo muito grandes. Elétrons e pósitrons vagando pelo espaço se encontrarão e ocasionalmente formarão átomos de positrônio. Essas estruturas são instáveis, no entanto, e suas partículas constituintes devem eventualmente se aniquilar. No entanto, a maioria dos elétrons e pósitrons permanecerão livres.^[48] Outros eventos de aniquilação de baixo nível também ocorrerão, embora muito lentamente. O universo agora atinge um estado de energia extremamente baixa.

Futuro sem decaimento de prótons

Se os prótons não decaírem, os objetos de massa estelar ainda se tornarão buracos negros, mas mais lentamente. A linha do tempo a seguir assume que o decaimento de prótons não ocorre.

10^{7002139000000000000♠139}

de anos a partir de agora

Estimativa de 2018 da vida útil do Modelo Padrão antes do colapso de um falso vácuo; O intervalo de confiança de 95% é de 10^{7001580000000000000♠58}

a 10^{7002241000000000000♠241}
de anos devido em parte à incerteza sobre a massa do quark top.^[43]

Era Degenerada

Matéria decai em ferro

10^{7003110000000000000♠1100}

a 10^{7004320000000000000♠32000}
de anos a partir de agora

Em 10^{7003150000000000000♠1500}

de anos, a fusão a frio ocorrendo via tunelamento quântico deve fazer com que os núcleos leves em objetos de massa estelar se fundam em núcleos de ferro-56 (veja isótopos de ferro). A fissão e a emissão de partículas alfa devem fazer com que os núcleos pesados também decaiam em ferro, deixando objetos de massa estelar como esferas frias de ferro, chamadas estrelas de ferro.^[13] Antes que isso aconteça, em algumas anãs negras, espera-se que o processo diminua seu limite de Chandrasekhar, resultando em uma supernova em 10^{7003110000000000000♠1100}
de anos. Calculou-se que o silício não degenerado pode escavar um túnel para o ferro em aproximadamente 10^{7004320000000000000♠32000}
de anos.^[49]

Era do Buraco Negro

Colapso de estrelas de ferro em buracos negros

10^{10^{7001300000000000000♠30}}

a 10^{10^{7002105000000000000♠105}}
de anos a partir de agora

O tunelamento quântico também deve transformar objetos grandes em buracos negros, que (nessas escalas de tempo) evaporarão instantaneamente em partículas subatômicas. Dependendo das suposições feitas, o tempo que isso leva para acontecer pode ser calculado de 10^{10^{7001260000000000000♠26}}

de anos a 10^{10^{7001760000000000000♠76}}
de anos. O tunelamento quântico também pode fazer com que as estrelas de ferro colapsem em estrelas de nêutrons em cerca de 10^{10^{7001760000000000000♠76}}
de anos.^[13]

Era Escura (sem decaimento de prótons)

10^{10^{7002105000000000000♠105}}

a 10^{10^{7002120000000000000♠120}}
de anos a partir de agora

Com os buracos negros evaporando, toda a matéria bariônica terá agora decaído em partículas subatômicas (elétrons, nêutrons, prótons e quarks). O universo é agora um vácuo quase puro (possivelmente acompanhado da presença de um falso vácuo). A expansão do universo lentamente o esfria até o zero absoluto.

Além

Além de 10^{7003250000000000000♠2500}

de anos se ocorrer decaimento de prótons, ou 10^{10^{7001760000000000000♠76}}
de anos sem decaimento de prótons

É possível que um evento Big Rip possa ocorrer em um futuro distante.^[50]^[51] Essa singularidade ocorreria em um fator de escala finito.

Se o estado de vácuo atual for um vácuo falso, o vácuo pode decair para um estado de energia mais baixa.^[52]

Presumivelmente, estados extremos de baixa energia implicam que eventos quânticos localizados se tornem grandes fenômenos macroscópicos em vez de eventos microscópicos desprezíveis porque as menores perturbações fazem a maior diferença nesta era, então não há como dizer o que pode acontecer com o espaço ou o tempo. Percebe-se que as leis da "macrofísica" serão quebradas e as leis da física quântica prevalecerão.^[8]

O universo poderia evitar a morte eterna por calor através de tunelamento quântico aleatório e flutuações quânticas, dada a probabilidade diferente de zero de produzir um novo Big Bang em aproximadamente 10^{10^{10^{7001560000000000000♠56}}}

de anos.^[53]

Ao longo de uma quantidade infinita de tempo, pode haver uma diminuição espontânea da entropia, por uma recorrência de Poincaré ou por flutuações térmicas (veja também o Teorema de flutuação).^[54]^[55]^[56]

Anãs negras massivas também podem explodir em supernovas depois de até 10^{7004320000000000000♠32000}

de anos, assumindo que os prótons não decaem.^[57]

As possibilidades acima são baseadas em uma forma simples de energia escura. No entanto, a física da energia escura ainda é uma área de pesquisa muito ativa, e a forma real da energia escura pode ser muito mais complexa. Por exemplo, durante a inflação, a energia escura afetou o universo de maneira muito diferente do que hoje, então é possível que a energia escura possa desencadear outro período inflacionário no futuro. Até que a energia escura seja melhor compreendida, seus possíveis efeitos são extremamente difíceis de prever ou parametrizar.

Cronologia gráfica

Ver também

Grande Rebote – Modelo cosmológico hipotético para a origem do Universo conhecido
Cronologia do Universo – História e futuro do Universo
Modelo cíclico
Inteligência eterna de Dyson – Conceito hipotético em astrofísica
Princípio antrópico final
Cronologia gráfica do Big Bang – Cronologia logarítmica do evento que deu início ao Universo
Cronologia gráfica do Big Bang à Morte térmica – Esta linha do tempo usa a escala logarítmica dupla para comparação com a linha do tempo gráfica incluída neste artigo.
Cronologia gráfica do Universo – Linha do tempo visual do Universo. Esta cronologia usa o tempo linear mais intuitivo, para comparação com este artigo.
Linha do tempo do futuro distante – Projeções científicas sobre o futuro distante
The Last Question – Um conto de Isaac Asimov que considera a inevitável chegada da morte por calor no Universo e como ela pode ser revertida.
Destino final do Universo – Teorias sobre o fim do Universo

Referências

↑ «cds.cern.ch» (PDF)
↑ WMAP – Fate of the Universe, WMAP's Universe, NASA. Accessed online July 17, 2008.
↑ Sean Carroll (2001). «The cosmological constant». Living Reviews in Relativity. 4 (1): 1. Bibcode:2001LRR.....4....1C. PMC 5256042. PMID 28179856. arXiv:astro-ph/0004075. doi:10.12942/lrr-2001-1. Consultado em 28 de setembro de 2006. Arquivado do original em 13 de outubro de 2006
↑ ^a ^b ^c Krauss, Lawrence M.; Starkman, Glenn D. (2000). «Life, the Universe, and Nothing: Life and Death in an Ever-expanding Universe». Astrophysical Journal. 531 (1): 22–30. Bibcode:2000ApJ...531...22K. arXiv:astro-ph/9902189. doi:10.1086/308434
↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h Adams, Fred C.; Laughlin, Gregory (1997). «A dying universe: the long-term fate and evolution of astrophysical objects». Reviews of Modern Physics. 69 (2): 337–372. Bibcode:1997RvMP...69..337A. arXiv:astro-ph/9701131. doi:10.1103/RevModPhys.69.337
↑ ^a ^b ^c Adams & Laughlin (1997), §IIE.
↑ Adams & Laughlin (1997), §IV.
↑ ^a ^b Adams & Laughlin (1997), §VID
↑ ^a ^b Chapter 7, Calibrating the Cosmos, Frank Levin, New York: Springer, 2006, ISBN 0-387-30778-8.
↑ Five-Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations: Data Processing, Sky Maps, and Basic Results, G. Hinshaw et al., The Astrophysical Journal Supplement Series (2008), submitted, Arxiv, Bibcode: 2008arXiv0803.0732H.
↑ Planck Collaboration; et al. (1 de setembro de 2016). «Planck 2015 results. XIII. Cosmological parameters». Astronomy and Astrophysics. 594: A13. Bibcode:2016A&A...594A..13P. arXiv:1502.01589. doi:10.1051/0004-6361/201525830
↑ Possible Ultimate Fate of the Universe, Jamal N. Islam, Quarterly Journal of the Royal Astronomical Society 18 (March 1977), pp. 3–8, Bibcode: 1977QJRAS..18....3I
↑ ^a ^b ^c ^d Dyson, Freeman J. (1979). «Time without end: Physics and biology in an open universe». Reviews of Modern Physics. 51 (3): 447–460. Bibcode:1979RvMP...51..447D. doi:10.1103/RevModPhys.51.447
↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h The Five Ages of the Universe, Fred Adams and Greg Laughlin, New York: The Free Press, 1999, ISBN 0-684-85422-8.
↑ Adams & Laughlin (1997), §VA
↑ Planck collaboration (2013). «Planck 2013 results. XVI. Cosmological parameters». Astronomy & Astrophysics. 571: A16. Bibcode:2014A&A...571A..16P. arXiv:1303.5076. doi:10.1051/0004-6361/201321591
↑ ^a ^b Laughlin, Gregory; Bodenheimer, Peter; Adams, Fred C. (1997). «The End of the Main Sequence». The Astrophysical Journal. 482 (1): 420–432. Bibcode:1997ApJ...482..420L. doi:10.1086/304125
↑ Heger, A.; Fryer, C. L.; Woosley, S. E.; Langer, N.; Hartmann, D. H. (2003). «How Massive Single Stars End Their Life». Astrophysical Journal. 591 (1): 288–300. Bibcode:2003ApJ...591..288H. arXiv:astro-ph/0212469. doi:10.1086/375341
↑ van der Marel, G.; et al. (2012). «The M31 Velocity Vector. III. Future Milky Way M31-M33 Orbital Evolution, Merging, and Fate of the Sun». The Astrophysical Journal. 753 (1): 9. Bibcode:2012ApJ...753....9V. arXiv:1205.6865. doi:10.1088/0004-637X/753/1/9
↑ Cowen, R. (31 de maio de 2012). «Andromeda on collision course with the Milky Way». Nature. doi:10.1038/nature.2012.10765
↑ «Universe may end in a Big Rip». CERN Courier. 30 de abril de 2003
↑ Siegel, Ethan. «Ask Ethan: Could The Universe Be Torn Apart In A Big Rip?». Forbes
↑ «Physicists have a massive problem as Higgs boson refuses to misbehave». New Scientist
↑ «The Higgs boson makes the universe stable – just. Coincidence?». New Scientist
↑ «Death by Higgs rids cosmos of space brain threat». New Scientist
↑ Adams, F. C.; Graves, G. J. M.; Laughlin, G. (dezembro de 2004). García-Segura, G.; Tenorio-Tagle, G.; Franco, J.; Yorke, eds. «Gravitational Collapse: From Massive Stars to Planets. / First Astrophysics meeting of the Observatorio Astronomico Nacional. / A meeting to celebrate Peter Bodenheimer for his outstanding contributions to Astrophysics: Red Dwarfs and the End of the Main Sequence». Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica, Serie de Conferencias. 22: 46–149. Bibcode:2004RMxAC..22...46A See Fig. 3.
↑ Adams & Laughlin (1997), § III–IV.
↑ ^a ^b Adams & Laughlin (1997), §IIA and Figure 1.
↑ ^a ^b Adams & Laughlin (1997), §IIIC.
↑ The Future of the Universe, M. Richmond, lecture notes, "Physics 240", Rochester Institute of Technology. Accessed on line July 8, 2008.
↑ Brown Dwarf Accretion: Nonconventional Star Formation over Very Long Timescales, Cirkovic, M. M., Serbian Astronomical Journal 171, (December 2005), pp. 11–17. Bibcode: 2005SerAJ.171...11C
↑ Adams & Laughlin (1997), §IIIF, Table I.
↑ p. 428, A deep focus on NGC 1883, A. L. Tadross, Bulletin of the Astronomical Society of India 33, #4 (December 2005), pp. 421–431, Bibcode: 2005BASI...33..421T.
↑ Reading notes, Liliya L. R. Williams, Astrophysics II: Galactic and Extragalactic Astronomy, University of Minnesota, accessed July 20, 2008.
↑ Deep Time, David J. Darling, New York: Delacorte Press, 1989, ISBN 978-0-38529-757-8.
↑ John Baez, University of California-Riverside (Department of Mathematics), "The End of the Universe" 7 February 2016 http://math.ucr.edu/home/baez/end.html
↑ G Senjanovic Proton decay and grand unification, Dec 2009
↑ Pavel (2007). «Upper Bound on the Proton Lifetime and the Minimal Non-SUSY Grand Unified Theory». AIP Conference Proceedings. 903: 385–388. Bibcode:2007AIPC..903..385P. arXiv:hep-ph/0606279. doi:10.1063/1.2735205
↑ Pran Nath and Pavel Fileviez Perez, "Proton Stability in Grand Unified Theories, in Strings and in Branes", Appendix H; 23 April 2007. arXiv:hep-ph/0601023 https://arxiv.org/abs/hep-ph/0601023
↑ Adams & Laughlin (1997), §IV-H.
↑ Solution, exercise 17, One Universe: At Home in the Cosmos, Neil de Grasse Tyson, Charles Tsun-Chu Liu, and Robert Irion, Washington, D.C.: Joseph Henry Press, 2000. ISBN 0-309-06488-0.
↑ Page, Don N.; McKee, M. Randall (1981). «Matter annihilation in the late universe». Physical Review D. 24 (6): 1458–1469. Bibcode:1981PhRvD..24.1458P. doi:10.1103/PhysRevD.24.1458
↑ ^a ^b Andreassen, Anders; Frost, William; Schwartz, Matthew D. (12 de março de 2018). «Scale-invariant instantons and the complete lifetime of the standard model». Physical Review D. 97 (5): 056006. Bibcode:2018PhRvD..97e6006A. arXiv:1707.08124. doi:10.1103/PhysRevD.97.056006
↑ 't Hooft, T (1976). «Symmetry breaking through Bell-Jackiw anomalies». Phys. Rev. Lett. 37 (1): 8. Bibcode:1976PhRvL..37....8T. doi:10.1103/physrevlett.37.8
↑ Page, Don N. (1976). «Particle emission rates from a black hole: Massless particles from an uncharged, nonrotating hole». Physical Review D. 13 (2): 198–206. Bibcode:1976PhRvD..13..198P. doi:10.1103/PhysRevD.13.198 . See in particular equation (27).

↑ Frautschi, S (1982). «Entropy in an expanding universe». Science. 217 (4560): 593–599. Bibcode:1982Sci...217..593F. PMID 17817517. doi:10.1126/science.217.4560.593 See page 596: table 1 and section "black hole decay" and previous sentence on that page

“

Uma vez que assumimos uma escala máxima de ligação gravitacional, por exemplo, superaglomerados de galáxias, a formação de buracos negros eventualmente chega ao fim em nosso modelo, com massas de até 10^{7001140000000000000♠14}

M_☉ ... a escala de tempo para os buracos negros irradiarem todas as suas faixas de energia ... a 10^{7002109000000000000♠109}

de anos para buracos negros de até 10^{7001140000000000000♠14}

M_☉.

”

↑ Adams & Laughlin (1997), §VD.
↑ Adams & Laughlin (1997), §VF3.
↑ M. E. Caplan (7 de agosto de 2020). «Black Dwarf Supernova in the Far Future» (PDF). MNRAS. 497 (1–6): 4357–4362. Bibcode:2020MNRAS.497.4357C. arXiv:2008.02296. doi:10.1093/mnras/staa2262
↑ Caldwell, Robert R.; Kamionkowski, Marc; Weinberg, Nevin N. (2003). «Phantom energy and cosmic doomsday». Phys. Rev. Lett. 91 (7): 071301. Bibcode:2003PhRvL..91g1301C. PMID 12935004. arXiv:astro-ph/0302506. doi:10.1103/PhysRevLett.91.071301
↑ Bouhmadi-López, Mariam; González-Díaz, Pedro F.; Martín-Moruno, Prado (2008). «Worse than a big rip?». Physics Letters B. 659 (1–2): 1–5. Bibcode:2008PhLB..659....1B. arXiv:gr-qc/0612135. doi:10.1016/j.physletb.2007.10.079
↑ Adams & Laughlin (1997), §VE.
↑ Carroll, Sean M.; Chen, Jennifer (2004). «Spontaneous Inflation and Origin of the Arrow of Time». arXiv:hep-th/0410270
↑ Tegmark, Max (2003). «Parallel Universes». Scientific American. 288 (5): 40–51. Bibcode:2003SciAm.288e..40T. arXiv:astro-ph/0302131. doi:10.1038/scientificamerican0503-40
↑ Werlang, T.; Ribeiro, G. A. P.; Rigolin, Gustavo (2013). «Interplay between quantum phase transitions and the behavior of quantum correlations at finite temperatures». International Journal of Modern Physics B. 27. Bibcode:2013IJMPB..2745032W. arXiv:1205.1046. doi:10.1142/S021797921345032X
↑ Xing, Xiu-San (2007). «Spontaneous entropy decrease and its statistical formula». arXiv:0710.4624 [cond-mat.stat-mech]
↑ Caplan, M. E. (2020). «Black dwarf supernova in the far future». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 497 (4): 4357–4362. Bibcode:2020MNRAS.497.4357C. arXiv:2008.02296. doi:10.1093/mnras/staa2262

[urlcds.cern.ch-1] «cds.cern.ch» (PDF)

[2] WMAP – Fate of the Universe, WMAP's Universe, NASA. Accessed online July 17, 2008.

[carroll-3] Sean Carroll (2001). «The cosmological constant». Living Reviews in Relativity. 4 (1): 1. Bibcode:2001LRR.....4....1C. PMC 5256042. PMID 28179856. arXiv:astro-ph/0004075. doi:10.12942/lrr-2001-1. Consultado em 28 de setembro de 2006. Arquivado do original em 13 de outubro de 2006

[lun-4] Krauss, Lawrence M.; Starkman, Glenn D. (2000). «Life, the Universe, and Nothing: Life and Death in an Ever-expanding Universe». Astrophysical Journal. 531 (1): 22–30. Bibcode:2000ApJ...531...22K. arXiv:astro-ph/9902189. doi:10.1086/308434

[dying-5] ↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h Adams, Fred C.; Laughlin, Gregory (1997). «A dying universe: the long-term fate and evolution of astrophysical objects». Reviews of Modern Physics. 69 (2): 337–372. Bibcode:1997RvMP...69..337A. arXiv:astro-ph/9701131. doi:10.1103/RevModPhys.69.337

[dying-IIE-6] Adams & Laughlin (1997), §IIE.

[dying-IV-7] Adams & Laughlin (1997), §IV.

[dying-VID-8] Adams & Laughlin (1997), §VID

[calibrating-9] Chapter 7, Calibrating the Cosmos, Frank Levin, New York: Springer, 2006, ISBN 0-387-30778-8.

[wmap_5yr-10] Five-Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations: Data Processing, Sky Maps, and Basic Results, G. Hinshaw et al., The Astrophysical Journal Supplement Series (2008), submitted, Arxiv, Bibcode: 2008arXiv0803.0732H.

[planck2015XIII-11] Planck Collaboration; et al. (1 de setembro de 2016). «Planck 2015 results. XIII. Cosmological parameters». Astronomy and Astrophysics. 594: A13. Bibcode:2016A&A...594A..13P. arXiv:1502.01589. doi:10.1051/0004-6361/201525830

[12] Possible Ultimate Fate of the Universe, Jamal N. Islam, Quarterly Journal of the Royal Astronomical Society 18 (March 1977), pp. 3–8, Bibcode: 1977QJRAS..18....3I

[twoe-13] Dyson, Freeman J. (1979). «Time without end: Physics and biology in an open universe». Reviews of Modern Physics. 51 (3): 447–460. Bibcode:1979RvMP...51..447D. doi:10.1103/RevModPhys.51.447

[fiveages-14] ↑ ^a ^b ^c ^d ^e ^f ^g ^h The Five Ages of the Universe, Fred Adams and Greg Laughlin, New York: The Free Press, 1999, ISBN 0-684-85422-8.

[dying-VA-15] Adams & Laughlin (1997), §VA

[planck_cosmological_parameters-16] Planck collaboration (2013). «Planck 2013 results. XVI. Cosmological parameters». Astronomy & Astrophysics. 571: A16. Bibcode:2014A&A...571A..16P. arXiv:1303.5076. doi:10.1051/0004-6361/201321591

[endms-17] Laughlin, Gregory; Bodenheimer, Peter; Adams, Fred C. (1997). «The End of the Main Sequence». The Astrophysical Journal. 482 (1): 420–432. Bibcode:1997ApJ...482..420L. doi:10.1086/304125

[evo-18] Heger, A.; Fryer, C. L.; Woosley, S. E.; Langer, N.; Hartmann, D. H. (2003). «How Massive Single Stars End Their Life». Astrophysical Journal. 591 (1): 288–300. Bibcode:2003ApJ...591..288H. arXiv:astro-ph/0212469. doi:10.1086/375341

[vanderMarel2012-19] van der Marel, G.; et al. (2012). «The M31 Velocity Vector. III. Future Milky Way M31-M33 Orbital Evolution, Merging, and Fate of the Sun». The Astrophysical Journal. 753 (1): 9. Bibcode:2012ApJ...753....9V. arXiv:1205.6865. doi:10.1088/0004-637X/753/1/9

[nature1-20] Cowen, R. (31 de maio de 2012). «Andromeda on collision course with the Milky Way». Nature. doi:10.1038/nature.2012.10765

[urlUniverse_may_end_in_a_Big_Rip_–_CERN_Courier-21] «Universe may end in a Big Rip». CERN Courier. 30 de abril de 2003

[22] Siegel, Ethan. «Ask Ethan: Could The Universe Be Torn Apart In A Big Rip?». Forbes

[NS2251285-23] «Physicists have a massive problem as Higgs boson refuses to misbehave». New Scientist

[mg23230971-24] «The Higgs boson makes the universe stable – just. Coincidence?». New Scientist

[25] «Death by Higgs rids cosmos of space brain threat». New Scientist

[bluedwarf-26] Adams, F. C.; Graves, G. J. M.; Laughlin, G. (dezembro de 2004). García-Segura, G.; Tenorio-Tagle, G.; Franco, J.; Yorke, eds. «Gravitational Collapse: From Massive Stars to Planets. / First Astrophysics meeting of the Observatorio Astronomico Nacional. / A meeting to celebrate Peter Bodenheimer for his outstanding contributions to Astrophysics: Red Dwarfs and the End of the Main Sequence». Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica, Serie de Conferencias. 22: 46–149. Bibcode:2004RMxAC..22...46A See Fig. 3.

[27] Adams & Laughlin (1997), § III–IV.

[low_mass_lifetime-28] Adams & Laughlin (1997), §IIA and Figure 1.

[dying-IIIC-29] Adams & Laughlin (1997), §IIIC.

[30] The Future of the Universe, M. Richmond, lecture notes, "Physics 240", Rochester Institute of Technology. Accessed on line July 8, 2008.

[browndwarf-31] Brown Dwarf Accretion: Nonconventional Star Formation over Very Long Timescales, Cirkovic, M. M., Serbian Astronomical Journal 171, (December 2005), pp. 11–17. Bibcode: 2005SerAJ.171...11C

[32] Adams & Laughlin (1997), §IIIF, Table I.

[33] . 428, A deep focus on NGC 1883, A. L. Tadross, Bulletin of the Astronomical Society of India 33, #4 (December 2005), pp. 421–431, Bibcode: 2005BASI...33..421T.

[34] Reading notes, Liliya L. R. Williams, Astrophysics II: Galactic and Extragalactic Astronomy, University of Minnesota, accessed July 20, 2008.

[deeptime-35] Deep Time, David J. Darling, New York: Delacorte Press, 1989, ISBN 978-0-38529-757-8.

[36] John Baez, University of California-Riverside (Department of Mathematics), "The End of the Universe" 7 February 2016 http://math.ucr.edu/home/baez/end.html

[37] G Senjanovic Proton decay and grand unification, Dec 2009

[38] Pavel (2007). «Upper Bound on the Proton Lifetime and the Minimal Non-SUSY Grand Unified Theory». AIP Conference Proceedings. 903: 385–388. Bibcode:2007AIPC..903..385P. arXiv:hep-ph/0606279. doi:10.1063/1.2735205

[39] Pran Nath and Pavel Fileviez Perez, "Proton Stability in Grand Unified Theories, in Strings and in Branes", Appendix H; 23 April 2007. arXiv:hep-ph/0601023 https://arxiv.org/abs/hep-ph/0601023

[dying-IVH-40] Adams & Laughlin (1997), §IV-H.

[41] Solution, exercise 17, One Universe: At Home in the Cosmos, Neil de Grasse Tyson, Charles Tsun-Chu Liu, and Robert Irion, Washington, D.C.: Joseph Henry Press, 2000. ISBN 0-309-06488-0.

[42] Page, Don N.; McKee, M. Randall (1981). «Matter annihilation in the late universe». Physical Review D. 24 (6): 1458–1469. Bibcode:1981PhRvD..24.1458P. doi:10.1103/PhysRevD.24.1458

[Matthew_D_1707-43] Andreassen, Anders; Frost, William; Schwartz, Matthew D. (12 de março de 2018). «Scale-invariant instantons and the complete lifetime of the standard model». Physical Review D. 97 (5): 056006. Bibcode:2018PhRvD..97e6006A. arXiv:1707.08124. doi:10.1103/PhysRevD.97.056006

[44] 't Hooft, T (1976). «Symmetry breaking through Bell-Jackiw anomalies». Phys. Rev. Lett. 37 (1): 8. Bibcode:1976PhRvL..37....8T. doi:10.1103/physrevlett.37.8

[page-45] Page, Don N. (1976). «Particle emission rates from a black hole: Massless particles from an uncharged, nonrotating hole». Physical Review D. 13 (2): 198–206. Bibcode:1976PhRvD..13..198P. doi:10.1103/PhysRevD.13.198 . See in particular equation (27).

[46] Frautschi, S (1982). «Entropy in an expanding universe». Science. 217 (4560): 593–599. Bibcode:1982Sci...217..593F. PMID 17817517. doi:10.1126/science.217.4560.593 See page 596: table 1 and section "black hole decay" and previous sentence on that page

“ Uma vez que assumimos uma escala máxima de ligação gravitacional, por exemplo, superaglomerados de galáxias, a formação de buracos negros eventualmente chega ao fim em nosso modelo, com massas de até 10^{7001140000000000000♠14}
M_☉ ... a escala de tempo para os buracos negros irradiarem todas as suas faixas de energia ... a 10^{7002109000000000000♠109}

de anos para buracos negros de até 10^{7001140000000000000♠14}

M_☉.
”

[dying-VD-47] Adams & Laughlin (1997), §VD.

[dying-VF3-48] Adams & Laughlin (1997), §VF3.

[49] M. E. Caplan (7 de agosto de 2020). «Black Dwarf Supernova in the Far Future» (PDF). MNRAS. 497 (1–6): 4357–4362. Bibcode:2020MNRAS.497.4357C. arXiv:2008.02296. doi:10.1093/mnras/staa2262

[50] Caldwell, Robert R.; Kamionkowski, Marc; Weinberg, Nevin N. (2003). «Phantom energy and cosmic doomsday». Phys. Rev. Lett. 91 (7): 071301. Bibcode:2003PhRvL..91g1301C. PMID 12935004. arXiv:astro-ph/0302506. doi:10.1103/PhysRevLett.91.071301

[51] Bouhmadi-López, Mariam; González-Díaz, Pedro F.; Martín-Moruno, Prado (2008). «Worse than a big rip?». Physics Letters B. 659 (1–2): 1–5. Bibcode:2008PhLB..659....1B. arXiv:gr-qc/0612135. doi:10.1016/j.physletb.2007.10.079

[dying-VE-52] Adams & Laughlin (1997), §VE.

[53] Carroll, Sean M.; Chen, Jennifer (2004). «Spontaneous Inflation and Origin of the Arrow of Time». arXiv:hep-th/0410270

[54] Tegmark, Max (2003). «Parallel Universes». Scientific American. 288 (5): 40–51. Bibcode:2003SciAm.288e..40T. arXiv:astro-ph/0302131. doi:10.1038/scientificamerican0503-40

[55] Werlang, T.; Ribeiro, G. A. P.; Rigolin, Gustavo (2013). «Interplay between quantum phase transitions and the behavior of quantum correlations at finite temperatures». International Journal of Modern Physics B. 27. Bibcode:2013IJMPB..2745032W. arXiv:1205.1046. doi:10.1142/S021797921345032X

[56] Xing, Xiu-San (2007). «Spontaneous entropy decrease and its statistical formula». arXiv:0710.4624 [cond-mat.stat-mech]

[caplan2020-57] Caplan, M. E. (2020). «Black dwarf supernova in the far future». Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 497 (4): 4357–4362. Bibcode:2020MNRAS.497.4357C. arXiv:2008.02296. doi:10.1093/mnras/staa2262

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[43]

[44]

[45]

[46]

[47]

[48]

[49]

[50]

[51]

[52]

[53]

[54]

[55]

[56]

[57]

v d e Cosmologia
Antecedentes	Idade do Universo Big Bang Cronologia do Universo Universo Universo observável
História das teorias cosmológicas	Descoberta do fundo cósmico de micro-ondas História da teoria do Big Bang Interpretações religiosas do Big Bang Cronologia das teorias cosmológicas
Universo passado	Radiação cósmica de fundo em micro-ondas Fundo de neutrinos cósmicos Fundo de onda gravitacional Inflação Nucleossíntese Época habitável
Universo presente	Métrica de FLRW Equações de Friedmann Lei de Hubble Expansão do Universo Expansão acelerada Desvio para o vermelho
Universo futuro	Futuro de um Universo em expansão Destino final do Universo
Componentes	Energia escura Fluido escuro Matéria escura Modelo Lambda-CDM
Formação da estrutura	Filamento galáctico Formação de galáxias Grande grupo de quasares Estrutura em grande escala Reionização Forma do Universo Formação estrutural
Experimentos	2dF 6dF BOOMERanG COBE Projeto Illustris Cosmologia observacional Planck SDSS WMAP
Portal da astronomia