Diffusivité thermique

La diffusivité thermique est une grandeur physique qui caractérise la capacité d'un matériau à transférer la chaleur (énergie thermique) à travers ce matériau. Elle dépend de la capacité du matériau à conduire la chaleur (conductivité thermique) et de sa capacité à accumuler la chaleur (capacité thermique volumique).

Diffusivité thermique

La faible diffusivité thermique du sol explique l'inertie thermique des habitations troglodytiques.

Données clés

Unités SI	m2/s
Dimension	L 2·T −1
Nature	Grandeur scalaire intensive
Symbole usuel	κ ou α
Lien à d'autres grandeurs	${\frac {\partial }{\partial t}}$$T$ = $\kappa$.$\nabla ^{2}$$T$

Définition

La diffusivité thermique, exprimée en m²/s dans le Système international, est souvent désignée par les lettres grecques κ ou α :

$\kappa ={\frac {\lambda }{\rho \,c_{P}}}$

où :

$\lambda$ est la conductivité thermique du matériau (en W m⁻¹ K⁻¹ dans le Système international),

$\rho$ sa masse volumique (kg/m³),

$c_{P}$ sa capacité thermique massique à pression constante (J kg⁻¹ K⁻¹).

La diffusivité thermique est une grandeur intensive. Elle caractérise l'efficacité du transfert thermique par conduction.

La diffusivité thermique peut être mesurée en utilisant la technique Laser Flash.

Profondeur de pénétration d'un signal de température

La diffusivité thermique permet de caractériser la profondeur de pénétration (parfois profondeur de peau thermique) d'un signal de température périodique sinusoïdal imposé à la surface d'un milieu continu (ou massif) semi-infini.

C'est la profondeur à laquelle l'amplitude du signal est amortie d'un facteur e (constante d'Euler) :

$\delta (\omega )={\sqrt {\frac {2\kappa }{\omega }}}$

où :

δ est la profondeur de pénétration (exprimée en mètres dans le Système international),

ω la pulsation du signal périodique de température (rad/s).

Le signal sinusoïdal de température à la profondeur $z$ dans le massif semi-infini est amorti de façon exponentielle dans cette épaisseur avec une longueur caractéristique ${\frac {-z}{\delta (\omega )}}$ par un coefficient $\mathrm {exp} \left({\frac {-z}{\delta (\omega )}}\right)$ et retardé avec un déphasage de ${\frac {z}{\delta (\omega )}}$ radians.

Au-delà de deux à trois fois cette longueur caractéristique de pénétration par diffusion, presque rien ne pénètre des oscillations sinusoïdales de température.

Cette longueur de pénétration pour un matériau typique à diffusivité de 1 mm² s⁻¹ (ex. : argile ou terre) pour une période $T_{\text{p}}$ est de ${\sqrt {T_{\text{p}}}}\times 0,564\,{\text{mm}}$, soit 17 cm pour un jour ou 3,2 m pour un an. Par conséquent, au-delà de 10 m de profondeur, les oscillations annuelles de température ne se reflètent pas. Dans la terre pleine d'humus très riche en végétaux comme la paille (mur en torchi), ce peut être trois fois moins.

Valeurs de diffusivité de quelques matériaux

Valeurs typiques, assez variables dans le bâtiment, suivant les conditions de préparation et composition des matériaux, comme le béton, la brique, le bois, la terre ou l'argile, mais restant grossièrement proches de 10⁻⁶ m²/s (entre 0,1 et 1,5 × 10⁻⁶ m²/s), sauf pour les métaux (très fonction de leur pureté) et les isolants usuels très légers à diffusivité bien plus grande, avec des conséquences pratiques.

Tables traduites de la page Wikipédia en allemand, voir aussi en anglais :

Diffusivité thermique de métaux à 20 °C

	Masse volumique (103 kg/m3)	Capacité thermique massique (kJ kg−1 K−1)	Conductivité thermique (W m−1 K−1)	Diffusivité thermique (10−6 m2/s)
Aluminium	2,7	0,888	237	98,8
Plomb	11,34	0,129	35	23,9
Bronze	8,8	0,377	62	18,7
Chrome	6,92	0,44	91	29,9
Cr-Ni-Acier (X12CrNi18 8)	7,8	0,5	15	3,8
Fer	7,86	0,452	81	22,8
Or	19,26	0,129	316	127,2
Fonte	7,8	0,54	42…50	10…12
Acier (< 0,4 % C)	7,85	0,465	45…55	12…15
Cuivre	8,93	0,382	399	117
Magnésium	1,74	1,02	156	87,9
Manganèse	7,42	0,473	21	6
Molybdène	10,2	0,251	138	53,9
Sodium	0,97	1,22	133	112
Nickel	8,85	0,448	91	23
Platine	21,37	0,133	71	25
Argent	10,5	0,235	427	173
Titane	4,5	0,522	22	9,4
Tungstène	19	0,134	173	67,9
Zinc	7,1	0,387	121	44
Étain, blanc	7,29	0,225	67	40,8
Silicium	2,33	0,700	148	87

Diffusivité thermique de non-métaux à 20 °C

	Masse volumique (ρ) (103 kg/m3)	Chaleur spécifique ($c_{p}$) (kJ/(kg⋅K))	Conductivité thermique (λ) (W/(m⋅K))	Diffusivité thermique (a) (10−6 m2/s)
Polyméthacrylate de méthyle (Plexiglas)	1,18	1,44	0,184	0,108
Asphalte	2,12	0,92	0,70	0,36
Béton	2,4	0,88	1,1	0,54
Glace (0 °C)	0,917	2,04	2,25	1,203
Humus (grossier)	2,04	1,84	0,52	0,14
Sol sableux (sec)	1,65	0,80	0,27	0,20
Sol sableux (humide)	1,75	1,00	0,58	0,33
Argile	1,45	0,88	1,28	1,00
Verre à vitre	2,48	0,70	0,87	0,50
Verre à miroir	2,70	0,80	0,76	0,35
Verre de quartz	2,21	0,73	1,40	0,87
Laine de verre	0,12	0,66	0,046	0,58
Gypse	2,2 bis 2,4	1,09	0,51	0,203
Granit	2,75	0,89	2,9	1,18
Graphite	2,25	0,709	119…165	74…103
Liège (matériau)	0,19	1,88	0,041	0,115
Marbre	2,6	0,80	2,8	1,35
Mortier	1,9	0,80	0,93	0,61
Papier	0,7	1,20	0,12	0,14
Polyéthylène	0,92	2,30	0,35	0,17
Polytétrafluoroéthylène	2,20	1,04	0,23	0,10
Polychlorure de vinyle	1,38	0,96	0,15	0,11
Porcelaine (95 °C)	2,40	1,08	1,03	0,40
Soufre	1,96	0,71	0,269	0,193
Charbon	1,35	1,26	0,26	0,15
Sapin (radial)	0,415	2,72	0,14	0,12
Crépi	1,69	0,80	0,79	0,58
Brique	1,6…1,8	0,84	0,38…0,52	0,28…0,34
Air	0,0013	1,01	0,026	20

Annexes

Articles connexes

• Conduction thermique
• Déphasage thermique
• Diffusion de la matière
• Effusivité thermique
• Équation de la chaleur
• Glacière
• Inertie thermique
• Coefficient de diffusion

Liens externes

• Jean Louis Izard, L'inertie thermique dans le bâtiment - Principe de superposition, École nationale supérieure d'architecture de Marseille, 70 p..
  Présentation didactique sur l'inertie thermique apportée par diffusivité et effusivité.